2.2 吸收邊界處理

FDTD計(jì)算只能在有限區(qū)域進(jìn)行，因此必須在計(jì)算區(qū)域的截?cái)噙吔缣幗o出吸收邊界條件。本文使用各向異性介質(zhì)完全匹配層(UPML)。二維TM波的UPML時(shí)域微分方程如式（4）。通過驗(yàn)證點(diǎn)源與高斯束傳播情形（如圖3，圖4）可以發(fā)現(xiàn)吸收效果良好。

(4)

圖3 點(diǎn)源傳播情形

圖4 高斯束傳播情形

3 計(jì)算結(jié)果分析

凸透鏡口徑30mm，外圓半徑54mm，擴(kuò)展半球口徑6mm，擴(kuò)展長度1.5mm，延伸部分外圓弧半徑3.6mm，延伸結(jié)構(gòu)右端口徑0.3mm。波源設(shè)置為高斯束，并截?cái)?00個(gè)時(shí)間步。計(jì)算得到各時(shí)間步的電磁波傳播狀態(tài)如圖5?？趶綀?chǎng)分布如圖6，遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)方向圖如圖7?？梢钥闯?，電磁波經(jīng)過擴(kuò)展半球沿著延伸結(jié)構(gòu)逐漸引導(dǎo)會(huì)聚形成聚束電磁波，經(jīng)過拋物面和極化扭轉(zhuǎn)板產(chǎn)生一個(gè)銳波束。副瓣電平小于-30dB，半功率波瓣寬度約為1.4º。

圖5 各時(shí)間步電磁波傳播情形

圖6 口徑場(chǎng)分布

圖7 遠(yuǎn)區(qū)方向圖

4 結(jié)論

本次設(shè)計(jì)優(yōu)化了透鏡參數(shù)，使得電磁波能夠很好的會(huì)聚形成聚束電磁波，并結(jié)合極化扭轉(zhuǎn)天線進(jìn)行了整體分析計(jì)算，總體性能良好。極化扭轉(zhuǎn)板的掃描結(jié)果仍在繼續(xù)計(jì)算中。下一步也將對(duì)天線的帶寬性能進(jìn)行分析計(jì)算。